Déterminer la trajectoire d'un électron dans un champ électrique Problème

\overrightarrow{OG_0}=\overrightarrow{0}

\overrightarrow{OG_0}=\overrightarrow{i}

\overrightarrow{OG_0}=\overrightarrow{j}

\overrightarrow{OG_0}=v_{0x}\overrightarrow{i}+v_{0y}\overrightarrow{j}

\overrightarrow{v_{0}}\begin{cases} v_{0x} = v_{0}.\cos\left(\alpha\right)\\ \cr v_{0y} = -v_{0}.\sin\left(\alpha\right)\\ \end{cases}

\overrightarrow{v_{0}}\begin{cases} v_{0x} = v_{0}.\cos\left(\alpha\right)\\ \cr v_{0y} = v_{0}.\sin\left(\alpha\right)\\ \end{cases}

\overrightarrow{v_{0}}\begin{cases} v_{0x} = v_{0}.\sin\left(\alpha\right)\\ \cr v_{0y} = -v_{0}.\cos\left(\alpha\right)\\ \end{cases}

\overrightarrow{v_{0}}\begin{cases} v_{0x} = -v_{0}.\cos\left(\alpha\right)\\ \cr v_{0y} = -v_{0}.\sin\left(\alpha\right)\\ \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_{x} = 0 \\ \\ E_{y}= -E \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_{x} = -E \\ \\ E_{y}= 0 \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_{x} = 0 \\ \\ E_{y}= E \end{cases}

\overrightarrow{E}\begin{cases} E_{x} = E\cos\left(\alpha\right) \\ \\ E_{y}= -E\sin\left(\alpha\right) \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_x=0 \\ \\ a_y=\dfrac{e.E}{m} \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_x=0 \\ \\ a_y=-\dfrac{e.E}{m} \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_x=\dfrac{e.E}{m} \\ \\ a_y=0 \end{cases}

\overrightarrow{a}\begin{cases} a_x=-\dfrac{e.E}{m} \\ \\ a_y=0 \end{cases}

\overrightarrow{v}\left(t\right)\begin{cases} v_x\left(t\right)=v_0.\cos\left(\alpha\right) \\ \\ v_y\left(t\right)=\dfrac{e.E}{m}.t -v_0.\sin\left(\alpha\right)\end{cases}

\overrightarrow{v}\left(t\right)\begin{cases} v_x\left(t\right)=v_0.\cos\left(\alpha\right) \\ \\ v_y\left(t\right)=-\dfrac{e.E}{m}.t -v_0.\sin\left(\alpha\right)\end{cases}

\overrightarrow{v}\left(t\right)\begin{cases} v_x\left(t\right)=0 \\ \\ v_y\left(t\right)=\dfrac{e.E}{m}.t\end{cases}

\overrightarrow{v}\left(t\right)\begin{cases} v_x\left(t\right)=\dfrac{e.E}{m}.t \\ \\ v_y\left(t\right)=0\end{cases}

\overrightarrow{OG}\left(t\right)\begin{cases} x\left(t\right)=v_o.\cos\left(\alpha\right).t \cr \cr y\left(t\right)=\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m}.t^{2} -v_o.\sin\left(\alpha\right).t\end{cases}

\overrightarrow{OG}\left(t\right)\begin{cases} x\left(t\right)=v_o.\cos\left(\alpha\right).t \cr \cr y\left(t\right)=-\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m}.t^{2} -v_o.\sin\left(\alpha\right).t\end{cases}

\overrightarrow{OG}\left(t\right)\begin{cases} x\left(t\right)=\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m}.t^{2} -v_o.\sin\left(\alpha\right).t \cr \cr y\left(t\right)=v_o.\cos\left(\alpha\right).t\end{cases}\\

\overrightarrow{OG}\left(t\right)\begin{cases} x\left(t\right)=0 \cr \cr y\left(t\right)=\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m}.t^{2}\end{cases}

La trajectoire est un arc de parabole tournée vers le haut d'équation :

y=\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m}.\left(\dfrac{x}{v_0.\cos\left( \alpha\right)}\right)^{2} -v_o.\tan\left(\alpha\right).x

La trajectoire est une parabole tournée vers le haut d'équation :

y=\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m.v_0.\cos\left(\alpha\right)}\ x^2 -v_o.\tan\left(\alpha\right).x

La trajectoire est une parabole tournée vers le bas d'équation :

y=\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m}.\left(\dfrac{x}{v_0.\cos\left( \alpha\right)}\right)^{2} -v_o.\sin\left(\alpha\right).x

La trajectoire est une demi-parabole tournée vers le haut d'équation :

y=-\dfrac{1}{2}\dfrac{e.E}{m}.\left(\dfrac{x}{v_0.\cos\left( \alpha\right)}\right)^{2} -v_o.\tan\left(\alpha\right).x